同志，你们的结果呢？”
胡宁朝他扬了扬手中的算纸：
“我也是两个解。”
朱洪元的答案同样简洁：
“我也是。”
见此情形，老郭不由眯了眯眼睛。
他所计算的是SO(1)和SO(3)群的粒子数算符，虽然前置条件是单粒子态的算符只取决于延迟时刻的位置和速度，但这个假设其实和现实几乎无异。
而根据计算结果显示。
这个模型在数学上具备两个解析解，对应的是量子所述的玻色子规范场。
其中一个解析解对应的自旋为1，另一个解析解对应的自旋则为0。
而自旋为零在场论中对应的便是.....
标量概念。
这其实很好理解。
量子场论中使用的的自然单位进行计算，真空中的光速c=约化普朗克常数??=1，时空坐标x=(x??，x??，x??，x??)=(x，y，z，it)=(X，it)，偏微分算符??=（????，????，????，????）=（??/??x，??/??y，??/??z，??/i??t）=(??，-i??t)=(▽，-i??/??t)
狭义相对论的能量动量关系式是E??=P??+m??，让能量E用能量算符i??/??t替换，动量P用动量算符??i▽替换，就可以得到-????/??t??=-▽??+m??，即▽??-????/??t??-m??=0
让它两边作用在波函数Ψ上得（????-m??）Ψ=0，这就是大名鼎鼎的克莱因-戈登场方程。
算符????在洛伦兹变换下是四维标量，即??'??=????静质量的平方m??是常数。
要使克莱因-戈登场方程具有洛伦兹变换的协变，即将方程（????-m??）Ψ=0时空坐标进行洛伦兹变换后得到的（??'??-m??）Ψ'=0形式不变，唯一要求就是洛伦兹时空坐标变换后的波函数Ψ'=Ψ就达到目的了，这样的场叫标量场。
如果让洛伦兹变换特殊一点，保持时间不变，而在空间中旋转，这样旋转后的波函数Ψ'（X'，t）=e
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